Prédiction théorique des demi-grand axes des orbites des planètes extra-solaires.

L. Nottale

(Source: Astron. Astrophys. 315, L9 (1996) and 322, 1018 (1997))

La théorie de relativité d'échelle permet de poser d'une manière nouvelle le problème de la formation et de l'évolution des systèmes planétaires.

Comme dans le modèle standard de formation, les planètes sont supposées être formées par accrétion de planétésimaux. Toutefois, la distribution initiale de la densité de probabilité de ces planétésimaux ne peut plus être quelconque dans la nouvelle théorie, mais au lieu de cela est donnée par les solutions d'une équation de Schrödinger généralisée.

Une telle équation de type Schrödinger est obtenue à partir d'une généralisation de l'équation de la dynamique de Newton dans laquelle des termes de fluctuation et d'irréversibilité ont été inclus : ceux-ci sont destinés à décrire les structures fractales internes de l'espace-temps. Ces structures ne se révèleraient, dans ce domaine, qu'aux (relativement) grandes échelles temporelles.

Les solutions de notre équation généralisée de la dynamique dans le cas d'un potentiel de Kepler (problème à deux corps) définissent des "orbitales" similaires à celles de l'atome d'hydrogène.

Exemple de distribution de densité de probabilité (n = 5):

On s'attend à ce que les planétésimaux remplissent de telles orbitales, puis forment une planète par accrétion. La position finale de la planète est donnée au premier ordre par le pic de probabilité de l'orbitale. Les positions de ces pics ne peuvent prendre que les valeurs quantifiées données par :

a_n = GM n² /w².

Dans cette formule (qui correspond aux orbites circulaires), M est la masse de l'étoile centrale et w est une constante ayant la dimension d'une vitesse. On s'attend à ce que la théorie s'applique à des systèmes gravitationnels à deux corps quelle que soit l'échelle, c.à.d, pas seulement à des configurations étoile-planète, mais aussi aux étoiles doubles et aux paires de galaxies (effet Tifft). A partir de plusieurs échantillons galactiques et extragalactiques, on trouve que cette constante est un multiple ou un sous-multiple (suivant le système particulier considéré) de la constante universelle:

w₀ = 144.7 ± 0.6 km/s .

Il est facile de vérifier que notre Système Solaire interne est structuré en accord avec cette loi et que les planètes extra-solaires récemment découvertes s'accordent également remarquablement bien avec elle. Il faut insister sur le fait que ce n'est pas une loi de type Titius-Bode (elle n'est pas invariante-d'échelle), et surtout que cette loi est totalement contrainte: il n'y a aucun ajustement dans la figure ci-dessous.

Comparaison entre les positions observées des planètes autour d'étoiles de type solaire et les distances prédites des pics de densité de probabilité:

Pour les planètes extra-solaires (voir catalogue), les rapports a/M sont calculés à partir des périodes (dérivées du mouvement réflexe observé de l'étoile) en utilisant la troisième loi de Kepler. Leur incertitude est dominée par l'incertitude sur la masse de l'étoile, (10% dans la plupart des cas), que nous avons estimée à partir de son type spectral quand aucune détermination plus précise n'existe. Les bandes blanches correspondent aux zones de hautes probabilité, c.-à.-d. à des n effectifs dans l'intervalle [n-1/4, n+1/4]. Les bandes grises sont les zones de basse probabilité, c.-à.-d. des n effectifs dans l'intervalle [n+1/4, n+3/4]. Les n effectifs sont donnés, en fonction de la période observée T en jours et de la masse M de l'étoile en masse solaire, par (T / 3.25 M)^1/3. La figure exprime qu'ils se regroupent autour de valeurs entières.

La probabilité d'obtenir une telle configuration par hasard est P = 2^-14 = 6 10^­5.

Une des plus étonnantes prédictions de la théorie, qui a été effectuée "en aveugle" quatre ans avant les premières découvertes de planètes extra-solaires, est que le pic de l'orbitale fondamentale n = 1 se trouve autour de 0.05 U.A. pour les étoiles de 1 masse solaire. La découverte de 51 Peg B, puis de deux planètes supplémentaires précisément à cette distance de leur étoile a apporté une confirmation remarquable de cette prédiction.

Comparaison entre les périodes observées et prédites des planètes du pulsar PSR B1257+12

Dans le cas du système planétaire qui entoure le pulsar PSR B1257+12 (Wolszczan, 1994, Science 264, 538), l'accord entre théorie et observations est si bon que les termes d'ordre supérieur peuvent être éprouvés. La distance moyenne de la distribution de densité de probabilité est quantifiée comme n² +n/2. En utilisant la troisième loi de Kepler, on trouve que l'on peut prédire les périodes de deux des planètes à partir de la troisième avec une incertitude de l'ordre de l'heure (alors que les périodes sont de 1 à 3 mois, voir figure). La probabilité d'obtenir un tel résultat par hasard est seulement P < 10^­4. Si d'autres planètes existent dans ce système, leurs périodes attendues (dans le cas où elles sont inférieures à 200 jours) sont les suivantes:

Cette table donne les périodes prédites (en jours) pour n = 1 à 10, et les compare aux trois périodes observées (Wolszczan A., 1994). Remarquer que les fluctuations de ces périodes orbitales dues aux perturbations gravitationnelles mutuelles ont été observées et sont de l'ordre de 0.02 jours.

Références:

L. Nottale, Fractal Space-Time and Microphysics (World Scientific, 1993), Chapitre 7.2: "Beyond chaos"

L. Nottale, in "Cellular Automata, Prospects in Astrophysical Applications", Eds. J.M. Perdang & A. Lejeune, Proceedings of Han-sur-Lesse Colloquium, Oct. 1992 (World Scientific, 1993), p.268: "Emergence of structures from chaos"

L. Nottale, 1996, Astron. Astrophys. Lett. 315, L9: "Scale relativity and quantization of extra-solar planetary systems"

L. Nottale, G. Schumacher & J. Gay, 1997, Astron. Astrophys. 322, 1018: "Scale relativity and quantization of the Solar System"

L. Nottale, 1997, Chaos, Solitons & Fractals, 8, sous presse : "Scale relativity and quantization of the planetary system around the pulsar PSR B1257+12"

Mis à jour le 12 Mai 1997